拉曼光譜即拉曼散射光譜，這種散射不包括能級間的直接躍遷。處于振動基態(tài)的分子，吸收了進(jìn)射光子的能量，躍遷到一個假設(shè)的激發(fā)態(tài)，這激發(fā)態(tài)事實(shí)上并不存在于散射物質(zhì)的分子中。

 

　　拉曼光譜是一種階數(shù)更高的光子——分子相互作用，要比紅外吸收光譜的強(qiáng)度弱很多。但是由于它產(chǎn)生的機(jī)理是電四極矩或者磁偶極矩躍遷，并不需要分子本身帶有極性，因此特別適合那些沒有極性的對稱分子的檢測。拉曼光譜技術(shù)的*性：提供快速、簡單、可重復(fù)、且更重要的是無損傷的定性定量分析，它無需樣品準(zhǔn)備，樣品可直接通過光纖探頭或者通過玻璃、石英、和光纖測量。目前拉曼光譜分析技術(shù)已廣泛應(yīng)用于物質(zhì)的鑒定，分子結(jié)構(gòu)的研究譜線特征。

 

　　拉曼效應(yīng)是指照射到物質(zhì)上發(fā)生彈性散射和非彈性散射.彈性散射的散射光是與激發(fā)光波長相同的成分.非彈性散射的散射光有比激發(fā)光波長長的和短的成分。

 

　　拉曼散射光譜具有以下明顯的特征：

 

　　a.拉曼散射譜線的波數(shù)雖然隨入射光的波數(shù)而不同，但對同一樣品，同一拉曼譜線的位移與入射光的波長無關(guān),只和樣品的振動轉(zhuǎn)動能級有關(guān)；

 

　　b.在以波數(shù)為變量的拉曼光譜圖上，斯托克斯線和反斯托克斯線對稱地分布在瑞利散射線兩側(cè),這是由于在上述兩種情況下分別相應(yīng)于得到或失去了一個振動量子的能量。

 

　　c.一般情況下，斯托克斯線比反斯托克斯線的強(qiáng)度大。這是由于Boltzmann分布，處于振動基態(tài)上的粒子數(shù)遠(yuǎn)大于處于振動激發(fā)態(tài)上的粒子數(shù)。